引言

海雾发生时使得海上及沿海地区大气的水平和垂直能见度迅速降低，是造成海难事故的主要因素之一，对从事海上生产经营活动人员的威胁很大(黄彬等, 2014)。传统以自动气象站为主要手段开展海雾观测，受地理条件和设备性能等方面限制，无法在海面上大范围布设，且单点观测设备取样空间小，对于分布广、空间差异大、生消快的海雾观测存在较大的不确定性，无法准确获取大面积海雾的发展过程及内部结构。国内外专家学者尝试利用卫星遥感资料，综合运用光谱分析法、结构分析法等技术，分析卫星各通道光谱特性，提取海雾在遥感资料中所反映出的特征差异，进而进行海雾监测及应用，取得了比较好的应用效果(吴晓京等, 2005；肖艳芳等, 2017；卢乃锰等，2017；张春桂和林炳青，2018；王清平等，2021；张伟等，2021)。但卫星监测海雾面临以下问题：一是受上层云系干扰，不能全天候实时观测，影响了其效益发挥；二是受时空分辨率限制，只能对持续时间较长并具有一定覆盖范围的海雾进行定量监测，但针对不易被卫星捕捉的突发性和局地性海雾天气的服务需求更为迫切。

随着地基遥感观测技术的发展，借鉴气象雷达在云和降水监测方面的应用(杨磊等, 2019；杨通晓和岳彩军，2019；胡树贞等, 2020)，专家学者希望用波长相对较短的毫米波雷达开展海雾观测。相对于厘米波雷达，毫米波雷达的波长短，对云雾粒子灵敏度更高，且具有较强的穿透能力，使其用于监测海雾成为可能。Gultepe et al(2009)通过模拟仿真建立了大气能见度与毫米波雷达观测之间的物理模型，并在随后的观测试验中得到了验证；Hamazu et al(2003)利用磁控管技术体制设计和组装了一套发射功率达100 kW的35 GHz扫描式多普勒雷达，成功观测到了海雾的反射率和速度的三维结构，证实海雾反射率存在非均匀结构，并进行了成因分析；Boers et al(2013)分析了辐射雾中地面能见度与毫米波雷达反射率之间的关系，并用扫描迁移率粒径谱仪(SMPS)开发了一套液滴活化模型，用于分析雾滴光谱特性，指出雾中的化学成分对能见度和雷达反射率之间的关系有重要影响；Uematsu et al(2005)利用毫米波雷达对海雾的空间分布、强度和生消特征进行观测试验，并对回波中呈现出的胞状结构进行细致分析。国内也有专家学者尝试开展了基于毫米波雷达的海雾观测试验，刘光普等(2019)分析了毫米波雷达反射率因子与能见度之间的关系，指出二者之间更符合指数关系；岑炬辉等(2021)利用毫米波雷达对降水-雾过程进行了特征分析，根据经验公式较好地模拟了一个过程中雷达反射率因子与地面能见度之间的关系；胡利军等(2021)和张晶晶等(2020)，利用33.44 GHz全固态毫米波雷达在宁波沿海港口开展了海雾探测，并开展了非降水海雾过程和降水海雾过程特征分析，取得了较好的观测效果。

本文利用Ka波段扫描式毫米波雷达和自动气象站观测资料，在福建沿海连续开展海雾遥感观测试验，成功观测到多个海雾过程，对海雾过程中毫米波雷达探测数据进行分析，以期获得海雾回波的变化特征，并尝试开展了基于毫米波雷达的雾区能见度反演。

1 基本理论与试验简介 1.1 基本理论

气象学和环境学领域，将悬浮有大量固液态微粒的大气称为气溶胶大气，气溶胶能够吸收和散射光辐射，会造成光辐射在原传输方向上衰减，显著降低大气能见度。通常情况下，气溶胶散射系数可写成以下形式：

$ \alpha=\int_{r_{\min }}^{r_{\max }} K(r) N(r) \pi r^2 \mathrm{d} r $

(1)

式中：α为立体散射系数；r_min和r_max分别为气溶胶微粒最小和最大半径；K(r)为散射效率因子；N(r)为半径为r的微粒密度计数。

雷达将单位体积内云、雨、雾等水凝物粒子直径六次方的总和定义为气象目标的回波强度，当毫米波雷达平扫只用于低层雾的观测时，则雷达回波强度反映的全部是雾滴谱的信息，公式如下：

$ Z=\int_{D_{\min }}^{D_{\max }} N(D) D^6 \mathrm{~d} D $

(2)

式中：Z为雷达回波强度；D_min和D_max分别为雾滴最小和最大直径；N(D)为直径为D的雾滴密度计数。

当雾发生时，雾滴是最主要的气溶胶微粒。从式(1)和式(2)可以看出，雾滴谱的浓度和大小直接影响能见度与雷达回波强度大小。

1.2 观测试验

从2020年5月开始，中国气象局气象探测中心在福建平潭海洋气象观测试验基地(以下简称海洋基地)安装1套扫描式毫米波雷达，结合周边区域自动气象观测站，开展海雾遥感观测试验。其中，扫描式毫米波雷达采用全固态发射机，利用脉冲压缩、多普勒和双偏振技术，以及机械扫描方式，实现俯仰-2°~180°、方位0°~360°立体扫描，利用水凝物对电磁波的散射作用，获取云、雨和雾等气象目标物的回波强度、径向速度、速度谱宽以及空间位置信息，毫米波雷达参数见表 1所示。

毫米波雷达采用宽、中、窄脉冲交替发射技术体制，有效解决了距离分辨率和近距离盲区等问题。其中，窄脉冲为1 μs，实现0.15~1.00 km范围探测；中脉宽为5 μs，实现1.0~3.9 km范围探测；宽脉冲为20 μs，实现3.9 km以外距离处的回波探测。图 1为利用2021年3月观测数据得到的毫米波雷达在不同距离处探测能力，可见在窄脉冲工作模式时，该雷达在1 km处可探测最小反射率因子达到-50 dBz，在中、宽脉冲工作模式时，1~10 km范围内雷达可探测最小反射率因子≤-30 dBz，该雷达的探测性能满足对海雾的探测需求。

毫米波雷达采用平面位置显示(PPI)和距离高度显示(RHI)两种扫描方式，每个周期包括1个方位RHI和2个仰角PPI扫描，根据不同参数设置整个扫描周期约8~12 min。其中，PPI以0.5°、1°或1.5°中的任意2个或全部仰角进行方位0°~360°扫描；RHI扫描的方位角为120°，仰角为-2°~15°，可实现海平面到雾顶全程观测。由于毫米波雷达安装场平地海拔高度为23.5 m，扫描过程受地物遮挡严重，本试验中可用的PPI扫描方位角为20°~230°，该区域绝大部分为海面，以PPI按照1°仰角扫描为例，考虑雷达波束宽度和安装海拔高度，距离雷达1 km处探测回波距海平面最低高度约为40 m，5 km处高度为93 m，10 km处高度为163 m，均在绝大多数海雾的发展高度以下。在毫米波雷达扫描范围内共有4个自动气象观测站安装有前向散射(以下简称前散)能见度仪，按照距离由近到远分别为海洋基地、流水码头、海峡号码头和澳底村站。其中，海洋基地站的毫米波雷达与前散能见度仪为同址观测。毫米波雷达有效扫描区域和前散能见度仪分布位置如图 2所示。

1.3 数据资料

观测试验期间，毫米波雷达共观测到6次较为典型的海雾过程。其中，2次过程为雾转雨过程，其余为纯雾过程，具体过程简介见表 2所示。表中所列自动站要素均为海洋基地站观测数据。按照地面观测规范对雾的等级划分，6个个例过程以轻雾为主，中间夹杂雾和大雾天气过程，观测个例过程能够代表福建东部沿海地区的海雾特征。

需要说明的是，本文所用毫米波雷达PPI扫描数据以1°仰角为主，当没有1°仰角数据时，优先选用0.5°仰角数据。4个自动气象观测站数据频次为5 min·次^-1。

2 毫米波雷达海雾回波特征分析 2.1 个例分析

选取表 2中个例3和个例4过程进行分析，图 3为毫米波雷达扫描区域内4个自动气象站对应观测的上述两个个例过程前散能见度和相对湿度数据曲线。从图中可以看出，在两个个例过程期间，所有站点前散能见度下降的同时均伴随着相对湿度的上升，最低能见度均在3 km以下，相对湿度维持在95%以上。与内陆辐射雾不同的是，两个过程期间海洋基地站地面平均风速分别为4.8 m·s^-1和8.4 m·s^-1，符合典型的海雾天气特征。两个过程相比，个例3过程前散能见度较低，各站前散能见度除在雾生成阶段快速降低外，其余时间段内起伏较缓慢，而个例4过程各站的前散能见度从凌晨开始急剧下降，且在整个过程期间存在较大起伏，但整体维持在5 km以内，在05:00之后前散能见度在短时间内迅速上升，海雾过程结束。

为分析海雾过程期间毫米波雷达回波特征，图 4和图 5分别为两个过程期间毫米波雷达每隔一段时间获取的PPI和RHI扫描反射率因子分布。针对个例3过程，从图 4的PPI扫描回波可以看出，毫米波雷达能够观测到大面积的海雾回波，最远回波距离达13 km，在前期雾区回波较为均匀，没有明显纹理特征，而在20:00之后回波面积增大的同时，回波出现明显的不均匀波状特征。在垂直方向上，雾顶高度在300 m左右，最高时段可达400 m。对图 5所示的个例4过程进行分析，00:15毫米波雷达在东部海面上开始观测到较为连片的弱回波信号，随后回波逐渐增强，面积同步增大，最远处回波距离可达10 km以上。在回波强度上此次海雾回波强度分布不均匀，有明显的波状结构，与前散能见度波动起伏相对应；在垂直方向上，雾顶高度呈现先升后降趋势，雾顶高度升高的同时伴随着回波面积增大，整个过程期间雾顶高度在300 m左右。两个过程结合分析，在毫米波雷达PPI扫描反射率因子较强区域，在RHI扫描上表现为回波从高到低呈现明显的丝缕状回波，这可能与雾滴碰并增大下沉过程有关。对于垂直剖面上出现的丝缕状回波特征，Uematsu et al(2005)在对两次海雾过程分析时，认为是海雾旺盛阶段空气中存在细雨滴。另外，RHI扫描回波在海雾边缘处迅速消失，符合海雾轮廓清晰的特征。毫米波雷达所测径向速度显示(图略)，海雾移动方向与地面自动站所测风向一致，且在整个海雾过程期间未发生明显特征变化。

为了进一步分析毫米波雷达反射率因子与前散能见度之间的对应关系，以毫米波雷达安装点为中心，PPI扫描60°~120°夹角，0.3~1 km探测距离范围内所有的反射率因子取均值，与海洋基地站对应时刻前散能见度做相关性分析。图 6为上述两个过程反射率因子均值与前散能见度随时间变化曲线，图 7为二者之间相关性分析。需要说明的是：①前散能见度为单点原位测量，而对应的毫米波雷达反射率因子为一定区域面上的均值，因此图 6和图 7中二者数据进行了一定时间周期滑动平均处理；②由于二者观测频次不同，本文在数据处理时以毫米波雷达开始扫描时刻为基准，查找与该时刻最为接近的前散能见度观测数据与之匹配；③为便于分析，定义毫米波雷达反射率因子开始系统性上升到前散能见度达到一个相对平稳的低值区间为雾生成过程，毫米波雷达反射率因子开始系统性降低至回波消失区间为雾消散过程，生成和消散过程的中间时段为雾持续过程。

从图 6中可知，毫米波雷达反射率因子与前散能见度之间呈现负相关，特别是在雾的生成和消散阶段，随着前散能见度的降低，反射率因子呈现出上升趋势，反之亦然。毫米波雷达反射率因子可以反映出回波区域能见度的变化趋势。另外，通过对两个过程进一步分析，毫米波雷达反射率因子的变化趋势滞后于前散能见度，表现在海雾生成过程中前散能见度下降到一个相对稳定的低值后，毫米波雷达反射率因子并没有达到平稳，而是表现为继续上升，特别是个例3的整个过程滞后了约40 min。从图 7中可知，毫米波雷达反射率因子与前散能见度在雾的生成和消散阶段呈现较好的指数分布，但每个过程的方程参数有较大差别。而对于持续过程，反射率因子与前散能见度关系不明确，因此没有进行进一步的分析。特别指出的是，Boers et al(2013)在一个辐射雾过程的生成和消散阶段同样也观测到了地面能见度与反射率因子之间呈现出不同的函数关系。较为合理的解释为，根据前散能见度仪观测原理，前散能见度仪对于雾滴谱的数浓度敏感，而通过雷达方程可知，毫米波雷达对雾滴谱直径更为敏感，其回波强度与滴谱粒子直径的六次方成正比。在雾生成阶段，特别是风速较大的海雾过程，较小的雾滴谱粒子由于重量轻，移动速度快，较先到达观测区域，被前散能见度仪所感知，随着雾滴谱数浓度增大，滴谱内部的碰并过程增强，使得雾滴谱粒子直径增大，毫米波雷达反射率因子上升。

2.2 统计分析

为分析毫米波雷达海雾回波的普遍特征，对表 2中所列每个个例在整个海雾过程期间，所有时次PPI扫描范围内回波反射率因子进行频率直方图统计分析(图 8)，常用统计量见表 3。由图 8和表 3可知，毫米波雷达海雾回波的反射率因子符合正态分布，众数及中位数二者接近，海雾回波反射率因子主要集中在-30~-10 dBz，所有个例的第25%分位数与第75%分位数间隔仅为5 dBz左右，说明雾区回波整体上表现为均匀特征，同时也说明在海雾持续阶段毫米波雷达反射率因子存在动态范围过小的问题，这会给后续雾区能见度反演造成困难。另外，观察个例3和个例6频率直方图的右侧下降段，反射率因子存在缓慢下降甚至凸起现象，结合上节对个例3过程的特例分析，该部分回波为雾区丝缕状结构的高值区，一般发生在海雾浓度较大过程的中后期。所有海雾过程在-35 dBz以下均存在一个小的回波凸起，经查验分析为雷达观测的无效回波。

对表 2中所列全部个例过程进行毫米波雷达反射率因子与前散能见度相关性分析(图 9)。图 9a为按照上节提到的反射率因子均值取值方法得到的所有过程期间反射率因子与前散能见度散点图，可知随着前散能见度降低，反射率因子有增大的趋势，但整体上较为离散。图 9b为每个海雾个例过程中的生成过程和消散过程的反射率因子单独提取后与前散能见度的散点图及拟合方程，所有个例过程共有6个生成过程，4个消散过程(个例2和个例5无消散过程)。通过图 9b可知，每个个例过程的生成过程和消散过程与前散能见度之间的相关趋势明显，但彼此每个过程存在较大差异，整体拟合呈现指数分布。

对图 8和图 9进行综合分析，在海雾的生成阶段和消散阶段毫米波雷达反射率因子动态范围较大，而在持续阶段前散能见度变化较为敏感，此时毫米波雷达反射率因子变化范围有限。可解释为，在海雾的生成阶段，雾滴谱的数浓度和粒子半径均为单调增加，使得能见度降低的同时毫米波雷达有效反射率因子由无到有迅速增强，而在消散阶段由于蒸发和风力作用，海雾开始消散，此时雾滴谱的数浓度和粒子半径呈现单调递减趋势，能见度升高的同时，毫米波雷达回波强度降低直至消失，相关解释后续还需借助雾滴谱仪进行进一步验证(张舒婷等，2013)。

3 毫米波雷达反演能见度

通过上述对毫米波雷达海雾回波特征分析，毫米波雷达可以观测到扫描区域海雾的水平分布和垂直结构，反射率因子在一定程度上反映了雾区能见度的变化趋势。为了进一步量化毫米波雷达对雾区能见度的反演能力，利用图 9中反射率因子与前散能见度之间的拟合方程，对表 2所列个例过程进行能见度反演，结果见图 10所示。

对图 10进行分析，首先，毫米波雷达反演能见度与实测前散能见度具有较为一致的波动起伏，毫米波雷达反射率因子能够感知雾区能见度变化。个例4和个例5过程反演能见度与实测结果较为一致，其余过程毫米波雷达反演能见度与实测前散能见度具有一定的差异，表现为个例1至个例3的部分时段反演能见度高于实测能见度，而其余时段正好相反，说明海雾的生成和消散过程反射率因子与能见度之间具有异质性。对于个例6所代表的辐射雾，反演结果与实测之间差异明显，上述拟合方程明显不适用于该个例，根据已有研究，辐射雾的雾滴谱直径更小，而毫米波雷达相比雾滴谱的数浓度，对粒子半径更为敏感，导致毫米波雷达反射率因子值较小，反演能见度与实测前散能见度存在较大偏差。

4 结论

通过对毫米波雷达海雾回波特征及反演能见度进行分析，得出以下结论：

(1) 毫米波雷达通过周期性PPI扫描和RHI扫描，可以获得海雾的水平分布和垂直结构信息，能够观测到海雾的生消演变过程，为海雾发生区域的能见度反演提供了条件。

(2) 在垂直方向上，在海雾发展旺盛阶段毫米波雷达反射率因子显示从雾层顶部延伸到地表的丝缕状强回波结构。

(3) 海雾发生时，毫米波雷达反射率因子与前散能见度之间呈现负相关，特别是在海雾的生成和消散阶段。但针对每个海雾过程，前散能见度与毫米波雷达反射率因子之间并不遵循明确的通用方程。

(4) 当毫米波雷达进行PPI低仰角扫描时，海雾回波的反射率因子符合正态分布，主要集中在-30~-10 dBz，所有海雾过程的第25%分位数至第75%分位数间隔仅有5 dBz左右，说明雾区回波整体上表现为均匀特征，在海雾的生成阶段和消散阶段毫米波雷达反射率因子动态范围较大，而持续阶段毫米波雷达反射率因子动态范围较窄，不利于雾区能见度反演。

(5) 利用海雾生成过程和消散过程期间毫米波雷达反射率因子与前散能见度数据拟合，开展毫米波雷达雾区能见度反演，结果表明毫米波雷达反演能见度与实测前散能见度具有较为一致的波动起伏，能够反映雾区能见度变化特征，但不同的海雾过程表现出不同的差异，差异产生的原因需要进一步分析。